Enamike etteandejuhtmete puhul on dielektriline kadu väga väike ja kõrgema kõrguse korral, kus redelijoon on praktiline, tühine. Nii et märkimisväärsed kahjud tulenevad vaskjuhtmete takistusest ja sellega seotud joule kuumenemisest.
Iseloomulik impedants $ Z_0 $ annab pinge ja voolu suhte sobitatud joonest, nii et leiame alati pinge, kui vool on teada:
$$ E = Z_0 I \ tag 1 $$
ja liini edastatud võimsus $ P $ on juhtmete vahelise voolu ja pinge korrutis:
$$ P_ \ text {tx} = IE $$
$ E $ asendades võrrandi 1 span>, saame
$$ P_ \ text {tx} = I ^ 2 Z_0 $$
ja lahenduse $ I $ puhul võime määrata voolu sobitatud joonel võimsuse ja iseloomuliku impedantsi funktsioonina:
$$ I = \ sqrt {P_ \ text {tx} \ over Z_0} \ silt 2 $$
Nüüd, joule küte, mis on m kaotuse ost on vastupanu $ R $ ja praeguse ruudu korrutis:
$$ P_J = I ^ 2 R $$
võrrandi 2 asendamine $ I $ annab tulemuseks
$$ P_J = {P_ \ text {tx} \ over Z_0} R \ tag 3 $$
seetõttu võime esimese järgu ligikaudsena öelda kahjumit on pöördvõrdelised iseloomuliku impedantsiga:
$$ P_J \ propto {1 \ üle Z_0} $$
Muudes sõnad, impedantsi kahekordistamine kahekordistab kaotatud võimsuse.
Pidage meeles, et ülekandeliinide "kaotus" on tegelikult sisselülitatud võimsuse ja voolu suhe: see on võimsust mitte kadunud. Nii et ärge tehke viga, kui mõtlete 1dB kaotusega feedline'i, kui impedants kahekordistub, muutub 3dB paremaks 2dB võimenduse tulemusel!
Pigem tähendab 1dB kaotus $ 1 - 10 ^ {- 1/10} = 20,6 \% $ võimsusest. Takistuse kahekordistamine muudaks selle kaotuse väärtuseks $ -10 \ log_ {10} (1- .103) = 0,47 \: \ mathrm {dB} $ .
Võrrand 3 annab alguse kahjumi arvutamiseks, kuid kurat on üksikasjades, eriti $ R $ arvutamisel. Arvestada tuleb nii nahaefekti kui ka lähedusefektiga ja matemaatika pole kaugeltki nii lihtne.
Praktilistel eesmärkidel kahtlustan lähenemist on piisavalt hea, et hinnata voogeliini muutmise võimalikke eeliseid. Kui on vaja täpsemaid kaotuse numbreid, on empiiriline meetod ehk kõige lihtsam.